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By Erwin Pawelka

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47. Kraftmaschine und das Widerstandsdrehmoment W der angetriebenen Maschine, daher die Bewegungsgleichung lautet: dw J ([t = Ihr Integral ist w M0 + c t- W = +C= ~ [(M 0 - (M0 W) t - W) + c t: + ~ t J, 2 oder wenn der Inhalt der eckigen Klammer zu einem vollständigen Quadrat ergänzt wird, mit einer Konstanten C' W + C' = 2~~ [ t + _Mo c W V Diese Gleichung stellt Parabeln dar, deren Scheitel die Mo- W haben, deren Gestalt jedoch unab- Koordinaten -C', hängig davon durch 2cJ c definiert ist. Auf ein Achsenkreuz mit dem Ursprung im Parabelscheitel bezogen, hat man einfach - c 2 w- 2J t.

C. (1) Die Fliehkraft eines Teilchens mit dem Abstand R von der Radachse wirkt in Richtung vonRund ist dO = dm Rw2 • Kinetik. Abb. C = - dC 51 cos (R x) · y. Also ist dM/ = = - w2 dm y R cos (R x). Aus Abb. 48 geht weiter hervor R cos (R x) = x - e. Daher wird dM/ = - w2 dm y (x- e) und durch Einsetzen in GI. \ dm y] . y Drehachse des f3ehaufelrades (2) ) dm x y = J x 11 (3) ist das Deviationsmoment des Flügels bezüglich der sich in der Verstellachse schneidenden Koordinatenebenen. Nach der Definition des Schwerpunktes, der durch Index s bezeichnet sei, ist Idm Y = m Ys· (4) GI.

Schließlich wird w durch die Gleitstelle hindurchgehen und damit (von der sogenannten Bohrreibung abgesehen) das Gleiten, die Gleitreibungskraft und ihr Moment verschwinden. Von da an ist w konstant und hat die Größe der Projektion von Wa auf die Richtung des Radius der Gleitstelle. --Rr -:r verschwunden ist und nach obigem auch bleibt. 35. Übung. Welche Massenwirkungen ruft die in Abb. 52 gezeichnete Taumelscheibe hervor, wenn die Kurbelwelle mit der Winkelgeschwindigkeit wK und der Winkelbeschleunigung yK umläuft1 Damit jeder Taumelscheibenpun kt nach jedem Umlauf der Kurbelwelle wieder an seinen Platz zurückkehrt, muß das Kegelräderpaar die Übersetzung 1: 1 haben.

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